基于光子晶體平板傳導(dǎo)共振模的低功率光開關(guān)
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>2.1MB
頁數(shù):9P
人氣 :68
4.7
利用嚴(yán)格耦合波算法計(jì)算了二維光子晶體平板結(jié)構(gòu)隨角度變化透過譜和波長變化透過譜,研究了透過譜上傳導(dǎo)共振峰與二維光子晶體平板能帶結(jié)構(gòu)的關(guān)系。利用共振傳導(dǎo)模的低透過和高Q值的特點(diǎn),設(shè)計(jì)了基于磷化銦材料的工作在1550 nm波長附近的角度分辨和波長分辨的光子晶體光開關(guān)。理論模擬結(jié)果表明,該結(jié)構(gòu)透過譜上傳導(dǎo)共振峰品質(zhì)因子可達(dá)10~3,非線性折射率變化為10~(-4)即可實(shí)現(xiàn)開關(guān)對(duì)比度接近100%。當(dāng)信號(hào)光或泵浦光分別與光子晶體平板傳導(dǎo)共振模耦合時(shí),由于共振耦合使得泵浦光場增強(qiáng),需要泵浦能量僅為184 fJ,為目前所知能量最低的光開關(guān)。
光控二維光子晶體光開關(guān)
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>1015KB
頁數(shù):7P
提出了一種調(diào)節(jié)液晶光子晶體光子帶隙的方法。二維三角介質(zhì)柱形光子晶體位于2塊熔凝石英片之間,在介質(zhì)柱之間填充各向同性排列的液晶,受偏振紫外光照射后,光誘導(dǎo)液晶分子定向排列,通過光誘導(dǎo)液晶分子取向改變液晶的折射率。數(shù)值模擬結(jié)果表明:通過外界光場控制所填充的向列相液晶分子的方向可以對(duì)這種二維三角形介質(zhì)柱光子晶體的禁帶結(jié)構(gòu)進(jìn)行調(diào)節(jié)。該可調(diào)光子晶體可控制波導(dǎo)中tm模和te模的選擇性傳輸,因而可應(yīng)用于制作全光光開關(guān)。
二維非線性光子晶體光開關(guān)的設(shè)計(jì)與仿真
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>165KB
頁數(shù):未知
光子晶體是一種介電常數(shù)周期性排列的人工介質(zhì),它對(duì)光具有可操縱性。將非線性材料運(yùn)用到二維光子晶體中,即在普通二維光子晶體波導(dǎo)中引入非線性缺陷,通過控制輸入光功率的大小,得到了不同情況下光波在波導(dǎo)中的傳輸情況,實(shí)現(xiàn)了"開""關(guān)"作用,實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,開關(guān)時(shí)間極短,大致在1013—~1014數(shù)量級(jí)。
基于光子晶體光纖非線性環(huán)路鏡光開關(guān)的研究
格式:pdf
大小:754KB
頁數(shù):6P
4.8
采用光子晶體光纖構(gòu)成非線性光學(xué)環(huán)路鏡,利用非線性環(huán)路鏡中信號(hào)光與控制光之間交叉相位調(diào)制效應(yīng)實(shí)現(xiàn)全光開關(guān).討論了光子晶體光纖結(jié)構(gòu)參數(shù)對(duì)其非線性的影響,建立了基于光子晶體光纖非線性環(huán)路鏡光開關(guān)的理論模型,研究了光開關(guān)的透過特性及影響光開關(guān)性能的因素.研究結(jié)果表明,基于光子晶體光纖非線性環(huán)路鏡的光開關(guān),可以在較短的環(huán)長和較低的開關(guān)功率下實(shí)現(xiàn)高速光開關(guān)操作,其開關(guān)特性可由控制光功率靈活調(diào)控.光子晶體光纖非線性環(huán)路鏡光開關(guān)為實(shí)現(xiàn)用于高速光通信系統(tǒng)中的光開關(guān)技術(shù)提供了一種重要思路.
多芯光子晶體光纖高功率超連續(xù)譜光源
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>195KB
頁數(shù):2P
4.3
分析基于單芯光子晶體光纖的超連續(xù)譜光源在提升平均輸出功率時(shí)所面臨的問題,指出采用多芯光子晶體光纖作為超連續(xù)譜產(chǎn)生介質(zhì)是一種實(shí)現(xiàn)高功率超連續(xù)譜產(chǎn)生的潛在方案。使用自制皮秒光纖激光器泵浦一段國產(chǎn)多芯光子晶體光纖,實(shí)現(xiàn)了光譜范圍750~1700nm,平均功率42.3w的全光纖化高功率超連續(xù)譜輸出。
空芯光子晶體光纖導(dǎo)波模式特性分析
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>1.3MB
頁數(shù):6P
4.8
采用平面波展開法研究了空芯光子晶體光纖(hc-pcf)的導(dǎo)波模式特性。結(jié)果表明,在包層帶隙范圍內(nèi),當(dāng)導(dǎo)波模的縱向相位傳播常數(shù)k_s滿足一定條件時(shí),才能在hc-pcf纖芯中形成穩(wěn)定的基模傳輸;并且,纖芯基模的模場分布與光波長有關(guān),當(dāng)光波長位于纖芯基模傳輸曲線中央時(shí),光波能量被很好地約束在纖芯中,而當(dāng)光波長位于纖芯基模傳輸曲線的上下邊沿時(shí),光波能量將向包層中漏泄。
大芯區(qū)的單模光子晶體光纖
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>277KB
頁數(shù):4P
4.7
采用毛細(xì)玻璃管拼接并拉絲的方法試制成功光子晶體光纖樣品,它由石英纖芯和周圍呈六角形分布的兩圈氣孔組成,氣孔直徑4μm,間距17μm,芯區(qū)直徑30μm。理論模擬和光學(xué)實(shí)驗(yàn)均證實(shí)此光纖在6328nm以上的波長范圍內(nèi)為單模光纖
空芯光子晶體光纖纖芯中的功率分?jǐn)?shù)及其帶隙特性
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>1.1MB
頁數(shù):7P
4.8
增大光場與氣體的作用范圍是提高光子晶體光纖(pcf)氣體傳感靈敏度的主要途徑之一。首先,利用多極方法模擬了空芯光子晶體光纖中的功率分?jǐn)?shù)隨波長的變化關(guān)系,研究發(fā)現(xiàn)帶隙型光子晶體光纖纖芯中光功率分?jǐn)?shù)隨波長變化是不連續(xù)的,其最大值可達(dá)90%,最小值不到5%。纖芯中光功率分?jǐn)?shù)隨波長的分布還與光子晶體光纖包層的空氣填充率有關(guān)。其次,通過平面波展開方法計(jì)算了相應(yīng)光子晶體光纖周期性包層所導(dǎo)致的光子帶隙,研究發(fā)現(xiàn)纖芯中的功率分?jǐn)?shù)與光子晶體光纖周期性包層光子帶隙的特征有著密切的聯(lián)系。只要被檢測氣體的特征波段落入空芯光子晶體光纖的光子帶隙中,纖芯中的光功率分?jǐn)?shù)就會(huì)遠(yuǎn)大于實(shí)芯光子晶體光纖倏逝波吸收傳感時(shí)氣孔中的功率分?jǐn)?shù)。
光子晶體光纖超連續(xù)譜光源
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>700KB
頁數(shù):8P
4.7
介紹該課題組近兩年在光子晶體光纖超連續(xù)譜方面的主要研究成果,包括基于連續(xù)波泵浦研制全光纖化超連續(xù)譜源,利用級(jí)聯(lián)一段高非線性正常色散光纖,通過光纖的受激拉曼散射效應(yīng)實(shí)現(xiàn)超連續(xù)譜的平坦化;基于皮秒鎖模光纖激光器實(shí)現(xiàn)全光纖化5w輸出超連續(xù)譜源;拉制一段145m的錐形光子晶體光纖,利用自制的納秒光纖激光器與錐形光子晶體光纖熔接,制備輸出功率2.2w的寬帶超連續(xù)譜源;利用自制的網(wǎng)狀光子晶體光纖和全固態(tài)光子帶隙光纖,分別研究亞微米薄壁上偏振相關(guān)的超連續(xù)譜產(chǎn)生,以及基于四波混頻效應(yīng)產(chǎn)生的超連續(xù)譜.
喇叭型開口光子晶體波導(dǎo)的傳輸譜研究
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>367KB
頁數(shù):3P
4.5
設(shè)計(jì)一種喇叭型開口二維光子晶體波導(dǎo),利用時(shí)域有限差分法計(jì)算波導(dǎo)傳輸譜圖。模擬結(jié)果表明:通過改變開口處光子晶體橢圓點(diǎn)缺陷的結(jié)構(gòu),傳輸譜圖中將出現(xiàn)相應(yīng)變化的缺陷模,可用于實(shí)現(xiàn)頻率可調(diào)的窄帶光子晶體濾波器。
光子晶體光纖熔接損耗研究
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>511KB
頁數(shù):3P
4.7
基于有限元法分析了光子晶體光纖模場半徑,為了提高計(jì)算速度,提出了一種工作波長為1.55μm時(shí),光子晶體光纖模場半徑的快速估算方法,進(jìn)而實(shí)現(xiàn)光子晶體光纖熔接損耗的快速估算。分析表明,本文提出的方法能夠準(zhǔn)確快速的實(shí)現(xiàn)光子晶體光纖熔接損耗的估算。
光子晶體光纖陀螺技術(shù)
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>805KB
頁數(shù):6P
4.6
介紹了光纖陀螺在實(shí)際應(yīng)用過程中的環(huán)境適應(yīng)性問題,并從光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)出發(fā),總結(jié)了光子晶體光纖的獨(dú)特應(yīng)用優(yōu)勢,指出將光子晶體光纖應(yīng)用于光纖陀螺中可很好地解決溫度、磁和輻射敏感等問題。通過實(shí)驗(yàn)研究,驗(yàn)證了實(shí)心保偏光子晶體光纖的損耗、模式特性,以及溫度、磁場和核輻射對(duì)此種光纖的影響。同時(shí),研究開發(fā)了它與傳統(tǒng)保偏光纖的熔接對(duì)軸技術(shù),熔接點(diǎn)損耗和偏振串音達(dá)到0.7db和-25db。在此基礎(chǔ)上,研制出光子晶體光纖陀螺樣機(jī),陀螺零漂達(dá)到0.09(°)/h。研究和對(duì)比表明:在光纖陀螺中用光子晶體光纖代替?zhèn)鹘y(tǒng)的光纖,在減小溫度、輻射、磁場的影響和進(jìn)一步提高光纖陀螺性能方面具備很大的潛力。
雙層芯色散補(bǔ)償光子晶體光纖
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>304KB
頁數(shù):5P
4.4
為了抑制通信系統(tǒng)中脈沖的展寬,根據(jù)色散補(bǔ)償理論,提出了一種由單一石英材料制成的雙層芯光子晶體光纖(dccpcf).該光纖的色散值在1.55μm處可達(dá)到-6000ps/(nm·km).理論分析表明,在傳輸過程中內(nèi)芯基模和外芯缺陷模以相位匹配波長為臨界狀態(tài),在內(nèi)芯與外芯之間相互交替?zhèn)鬏?并在匹配波長處因模式發(fā)生強(qiáng)烈耦合而引起折射率產(chǎn)生大幅度波動(dòng).通過對(duì)結(jié)構(gòu)參數(shù)d1、d2變化的情況下色散曲線的擾動(dòng)情況進(jìn)行分析,可為實(shí)際制備工作提供一定的理論指導(dǎo).
多芯光子晶體光纖鎖模激光器
格式:pdf
大小:452KB
頁數(shù):6P
4.3
實(shí)驗(yàn)研究了基于摻y(tǒng)b多芯大模場面積光子晶體光纖的全正色散鎖模激光器.增益光纖的18個(gè)纖芯呈六角陣列排布,等效的模場直徑約為52μm.激光器基于σ腔結(jié)構(gòu),腔內(nèi)沒有色散補(bǔ)償元件,通過半導(dǎo)體可飽和吸收鏡實(shí)現(xiàn)鎖模的自啟動(dòng).實(shí)驗(yàn)獲得了平均功率為3.3w,脈沖寬度為4.92ps,重復(fù)頻率為44.68mhz的鎖模脈沖輸出,對(duì)應(yīng)的單脈沖能量為74nj,脈沖經(jīng)腔外光柵對(duì)壓縮為780fs.
多芯光子晶體光纖鎖模過程的數(shù)值模擬
格式:pdf
大小:907KB
頁數(shù):7P
4.4
從線性耦合的非線性薛定諤方程組出發(fā),數(shù)值模擬了利用可飽和吸收鏡啟動(dòng)多芯光子晶體光纖激光器鎖模的建立過程.由于初始自發(fā)輻射的隨機(jī)性,可飽和吸收鏡在多個(gè)芯中提取的初始脈沖也具有很大的隨機(jī)性.針對(duì)兩種脈沖建立的可能初始情況,即只在一個(gè)纖芯中先提取出脈沖與同時(shí)在多個(gè)纖芯中提取出脈沖,對(duì)多芯光子晶體光纖作為鎖模激光器增益介質(zhì)的機(jī)理進(jìn)行了詳細(xì)的模擬.模擬結(jié)果表明,要想同時(shí)鎖定多個(gè)纖芯的所有縱模頻率,不僅需要纖芯之間具有較強(qiáng)的耦合,而且在可飽和吸收鏡提取出的多個(gè)初始脈沖時(shí)延較大時(shí),在talbot腔結(jié)構(gòu)下,端鏡反射使得各個(gè)纖芯出射光束相互交疊也是建立穩(wěn)定鎖模過程必須的.
光子晶體光纖在量子信息上的應(yīng)用
格式:pdf
大小:1.1MB
頁數(shù):7P
4.8
先簡單介紹光子晶體光纖相對(duì)于普通光纖的特點(diǎn),然后重點(diǎn)闡述光子晶體光纖在量子信息上應(yīng)用的優(yōu)勢。與其它方法,如基于非線性晶體自發(fā)參量下轉(zhuǎn)換方法相比,利用光子晶體光纖能更有效地產(chǎn)生糾纏光子,并能與現(xiàn)有光纖傳輸系統(tǒng)良好兼容,從而表現(xiàn)出其在量子信息領(lǐng)域內(nèi)的優(yōu)越性及巨大的應(yīng)用潛力。最后簡要展望了光子晶體光纖在量子信息領(lǐng)域內(nèi)的前景。
硅基二維平板光子晶體高Q微腔的制作和光譜測量
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>731KB
頁數(shù):5P
4.3
利用微加工技術(shù),在soi上制作出了高q值的光子晶體微腔,q值可以達(dá)7×10~4以上,為后續(xù)的光與物質(zhì)相互作用和量子信息方面的實(shí)驗(yàn)奠定了基礎(chǔ).實(shí)驗(yàn)結(jié)果與理論模擬符合得較好.通過三維時(shí)域有限差分法模擬,得到光子晶體微腔的q值為1.2×10~5左右.
基于偶極子點(diǎn)光源模型光子晶體LED出光效率的研究
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>501KB
頁數(shù):未知
4.7
利用三維時(shí)域有限差分法(fdtd)對(duì)光子晶體led出光效率的影響因素進(jìn)行分析,比較了電偶極子和磁偶極子點(diǎn)光源模型對(duì)led出光效率的影響,研究不同極化角偶極子點(diǎn)光源下光子晶體led中的出光效率。數(shù)值計(jì)算結(jié)果表明:極化角越小,偶極子點(diǎn)光源在led出光效率增強(qiáng)因子越大,磁偶極子點(diǎn)光源模型與電偶極子點(diǎn)光源模型相比,極化角對(duì)出光效率增強(qiáng)因子的影響明顯減小?;诖排紭O子點(diǎn)光源模型,考慮極化角的影響優(yōu)化設(shè)計(jì)一種空氣孔三角晶格光子晶體led結(jié)構(gòu),其出光效率增強(qiáng)因子高達(dá)4.5。
由單光子控制的全光開關(guān)問世
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>351KB
頁數(shù):1P
4.7
美國麻省理工學(xué)院(mit)電子研究實(shí)驗(yàn)室(rle)、哈佛大學(xué)以及奧地利維也納技術(shù)大學(xué)的科學(xué)家們最近研制出了一種由單個(gè)光子控制的全光開關(guān).新的全光晶體管有望讓傳統(tǒng)計(jì)算機(jī)和量子計(jì)算機(jī)都受益。
雙芯準(zhǔn)晶格光子晶體光纖的色散特性
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>480KB
頁數(shù):7P
4.7
雙芯準(zhǔn)晶格光子晶體光纖的色散特性 胥長微 (黑龍江大學(xué)電子工程學(xué)院20115414) 摘要:設(shè)計(jì)了一種折射率引導(dǎo)型雙芯準(zhǔn)晶格光子晶體光纖。該光纖內(nèi)、外纖芯中光波的耦合 效應(yīng),可在相位匹配波長附近產(chǎn)生相當(dāng)高的負(fù)色數(shù)值。通過分析內(nèi)包層孔徑、纖芯孔徑、外 包層孔徑d,孔間距a,最終設(shè)計(jì)出一種能在1550nm低損耗窗口性能優(yōu)越的色散補(bǔ)償光纖。 此種光線適合在長距離高速光纖通信,系統(tǒng)中為常規(guī)單模光纖提供色散補(bǔ)償。 關(guān)鍵詞:光纖光學(xué);光子晶體光纖;雙芯;色散補(bǔ)償 1引言 近年來,光子晶體光纖由于其獨(dú)特的特性們的廣泛關(guān)注,并成為國際學(xué)術(shù)界 研究的熱點(diǎn)領(lǐng)域.由于靈活的結(jié)構(gòu)使得它具有許多傳統(tǒng)光纖不具備的特點(diǎn),比 如高非線性,高雙折和偏振保持,奇異色散特性,表面增強(qiáng)拉曼效應(yīng)等.雙芯光 纖是學(xué)系統(tǒng)中常用的耦合器件,然而傳統(tǒng)雙芯光纖在制作上比繁瑣,光子晶體 光
利用自發(fā)四波混頻測量光子晶體光纖色散
格式:pdf
大?。?span id="2wnrri89hn" class="single-tag-height" data-v-09d85783>593KB
頁數(shù):5P
4.4
使用脈寬為1.6ps的脈沖光抽運(yùn)0.6m長的光子晶體光纖,測量由光纖中自發(fā)四波混頻過程所產(chǎn)生光子對(duì)的頻譜,并利用所獲得的相位匹配數(shù)據(jù)確定了待測光纖的色散。當(dāng)抽運(yùn)光的中心波長以1nm的步長,在1037~1047nm的范圍內(nèi)變化時(shí),通過可調(diào)諧濾波器和單光子探測器測量光子晶體光纖產(chǎn)生的信號(hào)和閑頻光子對(duì)的頻譜,從而獲得11組四波混頻相位匹配數(shù)據(jù)。然后使用階躍有效折射率模型對(duì)所獲得的相位匹配數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合,得出待測光子晶體光纖的纖芯半徑和包層空氣比的有效值分別為0.949μm和29.52%,并在此基礎(chǔ)上計(jì)算了光纖的色散及全頻譜范圍內(nèi)的四波混頻相位匹配曲線。實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示,曲線預(yù)測值與實(shí)測值之間誤差小于0.1%。
文輯推薦
知識(shí)推薦
百科推薦
職位:暖通設(shè)計(jì)經(jīng)理
擅長專業(yè):土建 安裝 裝飾 市政 園林